Импульсная проводимость галогенидов серебра и талия при возбуждении пикосекундными пучками рентгеновского и лазерного излучения

Научная библиотека Комментариев к записи Импульсная проводимость галогенидов серебра и талия при возбуждении пикосекундными пучками рентгеновского и лазерного излучения нет

Б.П. Адуев, Э.Д. Алукер, Н.Л. Алукер, А.Г. Кречетов, А.Ю. Митрофанов, В.М. Фомченко, В.Н. Швайко, Кемеровский государственный университет // Сборника докладов и лекций VI всероссийской школы-семинара Люминесценция и сопутствующие явления, с:4-13

Введение
Изучение механизма фотографического процесса привлекает исследователей на протяжении многих десятков лет. Наиболее интересной и непонятной стадией этого процесса является образование центров скрытого изображения (ЦСИ). В настоящее время существует около десяти моделей, что свидетельствует об отсутствии ясного понимания физики процесса. Можно выделить два наиболее крупных фундаментальных результата, не находящих удовлетворительного объяснения в рамках существующих моделей, которые, на наш взгляд, свидетельствуют о том, что при построении этих моделей не учтен какой-то важный и весьма эффективный процесс.

В качестве методики исследования использовано измерение импульсной проводимости после возбуждения
пикосекундными рентгеновскими и лазерными пучками, поскольку этот метод позволяет вести непосредственное наблюдение за релаксацией зонных носителей заряда. Исследуемые образцы вырезались из
монокристалла и шлифовкой доводились до толщины для AgBr и AgCl 130 и 250  для КРС-5. Электроды на AgBr и AgCl наносились методом проявления, дающим на поверхности образца однородную пленку серебра,
на кристаллы КРС-5 наносились платиновые электроды методом катодного напыления.

При лазерном возбуждении использовалась вторая гармоника YAG:Nd3+ лазера, работающего в режиме самосинхронизации мод. энергия возбуждения варьировалась в интервале (0,5÷5) mJ. Схема измерения аналогична схеме на рис. 1, с тем отличием, что возбуждение производилось перпендикулярно плоскости чертежа (между электродами). При этом образцы имели следующие размеры: толщина d = 0.5 mm, площадь электродов S = 1х1,5 mm2 . Временное разрешение аппаратуры в обоих случаях составляет величину не хуже 150 ps.

Лазерное возбуждение.
Типичные осциллограммы импульсов токов проводимости для кристаллов AgBr при лазерном возбуждении представлены на рис. 5. Обращает на себя внимание инерционное нарастание фронта импульса, как и в случае рентгеновского возбуждения.

Следующий интересный результат– аномальная кинетика нарастания фронта импульса проводимости, характерная как для рентгеновского, так и для лазерного возбуждения. Во всех исследуемых объектах импульс тока проводимости либо повторял форму импульса возбуждения (ЩГК с решеткой типа NaCl), либо фронт нарастания представлял собой интеграл от импульса возбуждения (ЩГК с решеткой типа CsCl, Al2O3) [9–11].
Обе аномалии импульсов тока проводимости можно было бы объяснить разогревом носителей заряда в сильном электрическом поле и размножением носителей заряда за счет межзонной ударной ионизации или ударной ионизации примеси, однако такой вариант должен приводить к существенно нелинейным ВАХ [12], чего не наблюдается в эксперименте.

Полное содержание статьи: http://www.llph.ru/library/2000/LLPH-2000.pdf

Рекомендуем для Вас

Leave a comment

You must be logged in to post a comment.


© Интернет журнал "ЛАЗЕРНЫЙ МИР", 2019
Напишите нам:
laser.w@yandex.ru

Back to Top